Le volet quantique du modèle ne remplace pas la mécanique quantique standard. Elle part de son évolution unitaire :
\[i\hbar\,\frac{\partial}{\partial t}\lvert\Psi(t)\rangle=\hat H\lvert\Psi(t)\rangle\]
À résolution finie, π est relié à la règle de Born comme probabilité par pixel de détection :
\[\pi_{\mathrm{pré}}(x,t)\equiv \int_{x-\Delta x/2}^{x+\Delta x/2}\lvert\Psi(x',t)\rvert^2\,dx'\approx \lvert\Psi(x,t)\rvert^2\Delta x\]
Dans une double fente, les franges appartiennent à la structure des possibles, via le terme d'interférence :
\[\lvert\Psi_1(x)+\Psi_2(x)\rvert^2=\lvert\Psi_1(x)\rvert^2+\lvert\Psi_2(x)\rvert^2+2\,\mathrm{Re}\!\left(\Psi_1^*(x)\Psi_2(x)\right)\]
La contrainte de non-signalisation reste centrale : la marginale locale ne doit pas dépendre du choix de mesure distant.
\[P(A\mid a)=\sum_B P(A,B\mid a,b)\quad\text{ne dépend pas de }b\]
La formule synthétique de la note est donc : les possibles peuvent être corrélés globalement, mais les faits adviennent localement, sans canal de signal supraluminique.